Reprise du message précédent :
Absolument.
Évidement, la moindre poussière croisé se transforme balle de gros calibre. Mais les poussières gravite le plus souvent au niveau des choses plus grosse, et ne traînent pas "entre".
Et puis le vaisseau du film à l'air d'avoir un sacré bouclier à l'avant

En fait...
On parle du vecteur vitesse constant pour ne pas avoir d'accélération.
Ici, tu as la norme du vecteur vitesse qui est constant, mais... le vecteur tourne... donc il y a bien une accélération.
 
L'accélération, par définition, est une grandeur vectorielle, et est la dérivée du vecteur vitesse.
A partir du moment où il y a changement de direction du vecteur vitesse, il y a accélération.
 
Plus concrètement, dès qu'il y a changement de direction, il y a accélération, et donc il y a une force qui agit dessus.

Et du sol.

En fait l'ISS est à une altitude où l'atmosphère est suffisamment raréfié pour ne pas trop ralentir l'ISS, mais suffisamment pour ralentir les petits objets. En effet, à ces altitudes, le moindre grain de sable, le moindre boulon perdu peut perforer les parois de l'ISS. Souvenz-vous de l'astronaute dans gravity, il a eu son casque est visage transpercé.
 
Donc l'ISS vers 400 - 500 km d'altitude rencontre encore les frottements de l'air, à cette altitude, un boulon est rapidement freiné et retombe sur terre, donc l'orbite est relativement propre. Plus haut... ce n'est pas le cas.
 
C'est pourquoi il faut régulièrement remonté l'ISS.

Au LHC, tu as un vide bien plus poussé que sur la lune. C'est pourquoi les paquets de proton ne se perdent pas à regarder les pubs passionata.

En fait... c'est assez subtile, l'ISS qui est en chute libre, peut être considéré du moins localement comme un référentiel galiléen.
 
 

En fait si tu prends ton vecteur vitesse :
V = v * vecteur e_theta
 
Quand tu le dérives, certes v est constant, mais il ne faut pas oublier que e_theta dépend du temps (puisqu'il dépend de theta, et comme theta dépend du temps...)
 
Si tu veux, tu peux écrire :
e_theta = -sin theta e_x + cos theta e_y
Là tu vois que e_theta n'est sûrement pas constant, la dérivée de e_theta par rapport au temps donne -d\theta/dt * e_r
 
Donc l'accélération pour un mouvement circulaire uniforme est non nulle :
a = - v dtheta/dt e_r
On retrouve bien une accélération centripète (et c'est la gravitation qui joue ce rôle).

Oui je vois le truc    
on a donc : a = - v oméga e_r
et si on remplace gràce à v= r oméga
on arrive  sur a = -v²/r e_r

En fait pour la dérivation complète, comme à l'école, on part en coordonnées cylindriques (je suppose qu'il n'y a pas de mouvement en z) de la position :
OM = r e_r
La dérivée du produit donne :
v = dr/dt e_r + r omega e_theta
avec omega = dtheta/dt
 
Ensuite pour l'accélération :
a = (d²r/dt² - r omega²)e_r + 1/r d/dt(r² omega) e_theta
 
Dans le cas d'un mouvement circulaire, on a dr/dt = 0 (la distance radiale ne change pas)
de là on déduit que v = r omega (en valeur scalaire)
 
Pour le moment, on n'a rien supposé sur theta ni sur la constance de omega.
 
Dans une force centrale, la composante e_theta est nulle.
On voit qu'en annulant la composante e_theta en accél, on obtient omega = cste (car r² omega est constant, puisque r est constant, omega l'est aussi).
 
On arrive alors à a = - r omega² e_r
et donc à l'expression que tu as trouvé : a = v²/r
(qui n'est valable que pour un mouvement circulaire uniforme).